이사 점 전하에 대한 Biot-Savart 법률
자기장 b 지점에서 r 충전 * q * 속도로 이동하기 때문에 v 다음과 같이 제공됩니다.
```
b (r) =(μ / 4π) * (q * v × r> ) / r²
```
어디:
* μ 여유 공간의 투과성 (약 4π × 10⁻⁷ T⋅m/a)입니다.
* r̂ 충전의 위치에서 지점으로 가리키는 단위 벡터입니다. 필드를 계산하는 곳.
* r 전하와 지점 사이의 거리는 r 입니다. .
* × 크로스 제품을 나타냅니다.
설명 :
* 방향 : 자기장 b 속도 벡터 v 에 수직입니다 및 전하에서 관찰 지점으로 가리키는 벡터 r . 이것은 크로스 제품의 직접적인 결과입니다.
* 크기 : 자기장의 강도는 전하로부터의 거리의 제곱에 반비례합니다.
* 속도 의존성 : 자기장은 전하 속도에 직접 비례합니다. 고정 전하는 자기장을 생성하지 않습니다.
중요한 고려 사항 :
*이 공식은 여유 공간에서 이동하는 단일 포인트 전하에 적용됩니다.
* 여러 요금이 부과되거나 청구가 복잡한 방식으로 이동하는 경우, Biot-Savart 법칙을 각 개별 요금에 적용한 다음 결과 필드를 위대하여 총 자기장을 찾아야합니다.
예 :
x 축을 따라 속도 * v *로 움직이는 충전 * Q *가 있다고 가정 해 봅시다. y 축의 전하 바로 위의 지점에서 자기장을 전하에서 멀리 * d *로 찾으려고합니다.
1. r : 벡터 r 충전에서 관찰 지점까지의 점, r =(0, d, 0).
2. r> : 단위 벡터 r̂ r 입니다 / | r |, (0, 1, 0).
3. v : 속도 벡터는 v 입니다 =(v, 0, 0).
4. v × r̂ : 크로스 제품은 (0, 0, V)입니다.
이제 이러한 값을 Biot-Savart 법칙에 연결하십시오.
b =(μ / 4π) * (q * (0, 0, V) / d²) =(μ₀qv / 4πd²) * (0, 0, 1)
자기장은 속도와 위치 벡터 모두에 수직 인 양의 z 방향을 가리킨다.
