강자성 물질의 특성

강자성 재료가 자기장에 노출되면 필드 방향으로 강하게 자화됩니다. 강자성 물질의 각 원자는 외부 자기장이 적용되기 전에 영구 자기 쌍극자 모멘트를 갖는다. 외부 필드가없는 경우, 도메인은 무작위로 동기화되어 임의의 방향으로 자성 쌍극자 모멘트가 발생할 수 있습니다. 도메인 경계 변위 및 도메인 회전으로 인한 외부 필드의 존재하에 자기 쌍극자 모멘트가 증가합니다.

강자성 물질의 특성

• 원자의 쌍극자 모멘트는 영구적이며 도메인에 존재합니다.

• 원자 쌍극자와 외부 자기장의 정렬은 같은 방향입니다.

• 자기 쌍극자 모멘트의 중요한 강도가 있습니다.

• 자화 강도는 자화 필드에 따라 선형으로 변합니다. 더욱이, 자화 강도는 상당히 높고 양수입니다.

• 자기 감수성은 비교적 높고 양수입니다. 

• 자기 플럭스 밀도도 높고 양수입니다. 강자성 물질 내부의 자기장 라인은 밀도가 높습니다. 

• 상대 투과성도 비교적 높습니다. 자기장에 따라 선형으로 다양합니다. 재료 내부의 자기장은 재료 외부보다 실질적으로 더 중요합니다. 그들은 재료에서 많은 힘 선을 끌어 당기는 경향이 있습니다.

• 필드는 강자성 재료를 적극적으로 끌어냅니다. 그들은 균일하지 않은 필드에서 필드가 더 강력한 극을 준수하는 경향이 있습니다.

• 필드는 극에서 더 중요하기 때문에, 강자성 가루가 두 개의 멀리 떨어진 극 사이의 시계 유리에 배치되면, 가루가 측면에 축적되며 중심이 우울합니다.

• 고온에서 강자성 물질은 강자성 특성을 잃습니다.

• 결정질 고체는 강자성을 나타냅니다.

자기 히스테리시스

강자성 재료는 주로 자기 히스테리시스를 나타냅니다. B는 자화를 위해 외부 자기장에 배치 될 때 H와 비선형 적으로 자랍니다. H가 다시 0으로 설정되면 경로 AB를 따라 감소합니다. 이 곡선은 H와 함께 B 뒤에 지연되기 때문에 히스테리시스 곡선으로 알려져 있습니다 (히스테리시스는 b와 h 사이의 지연입니다)

히스테리시스의 원인

외부 자화 필드 (h =0)가 철회되면 일부 도메인의 자기 모멘트는 이전의 자석화 필드의 적용 방향에 정렬되어 잔류 자기를 초래합니다.

잔류 자기 =Br ☰ 보증 ☰ remanence

자기장이 강자성 시편에서 제거되면, 그 보유 성은 샘플에 남은 자기장의 양입니다.

강압

강자성 시편의 강압은 잔류 자기를 제거하는 데 필요한 자화 장의 양입니다.

강자성 재료

히스테리시스 손실

• 단위 볼륨 당 사이클 당 에너지 손실은 히스테리시스 루프의 면적과 같습니다. 히스테리시스 루프의 영역은 b.dh =∮B.dh =μ ₀∮i.dh
입니다.
• 물질에 따라 달라집니다.
• 히스테리시스 루프 영역은 재료의 단위 부피당주기마다 수행 된 작업과 같습니다.

* 총 에너지 재료 손실 =wₕ =va joule =va/j calorie,

즉 wₕ =재료의 부피 X 히스테리시스 곡선의 영역.

결론

자기장에 넣을 때, 강자성 물질은 자화 장의 방향으로 강하게 자화됩니다. 자기 쌍극자 모멘트는 상당하며 자화 장의 방향으로 배향됩니다. 강자성은 결정질 물질에서 찾을 수 있습니다. 히스테리시스는 B가 H 뒤에 지연 될 때의 용어입니다. 자기장이 강자성 시편에서 제거 될 때, 샘플에 남아있는 자기장의 양을 보유라고합니다. 강자성 시편에서 잔류 자기를 제거하는 데 필요한 자화 장의 양은 강압입니다.

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